Orbital atòmic

Representació dels orbitals 1s, 2s i 3s en funció del radi en una dimensió (a baix) i en dues dimensions (a dalt).

Un orbital atòmic és cadascuna de les funcions d'ona, solució de l'equació de Schrödinger, que descriuen l’estat estacionari d’un electró que forma part d’un àtom.Plantilla:Sfn Per obtenir informació de les variables de l'electró (posició, quantitat de moviment, energia…), anomenades observables en mecànica quàntica, s'han de realitzar una sèrie d'operacions matemàtiques, anomenades operadors. Així, per obtenir l'energia de l'electró s'ha d'aplicar l'operador hamiltonià. Per exemple la funció d'ona $\psi$ de l'orbital de més baixa energia, ocupat a tots els àtoms, i anomenat 1s, és:

$${\psi }_{1s}=2\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$$on:

• $Z$, càrrega elèctrica positiva del nucli atòmic (càrrega nuclear efectiva per a orbitals superiors, que és la càrrega nuclear menys l'apantallament dels electrons interns),
• $e=2,71828...$
• $\rho =2Zr/n{a}_0$, on:
  • $r$, el radi,
  • $n$ és el nombre quàntic principal ($n=1,2,3...$), i
  • $a_0$ és el radi de Bohr, que val 52,9 pm.

Història

Erwin Schrödinger el 1933 quan rebé el Premi Nobel de Física per la seva contribució a la teoria atòmica.

Malgrat l'èxit inicial del model atòmic de Bohr, que explicava la no emissió d'energia dels electrons en el seu moviment entorn del nucli atòmic i explicava perfectament els espectres atòmics, no pogué ser estès a àtoms amb més d'un electró. A partir del descobriment de la dualitat ona-corpuscle el físic austríac Erwin Schrödinger (1887-1961) proposà el 1926 un nou model mecano-quàntic considerant l'electró com una ona. En un àtom els electrons poden tenir funcions d'ona que siguin solucions de l'anomenada equació de Schrödinger, la resolució de la qual dona lloc a famílies de solucions, anomenades orbitals atòmics, que venen determinades per una sèrie de nombres quàntics.

Per a un sistema quàntic general l'equació de Schrödinger és:$$i\hslash \frac{\partial \mathrm{\Psi }(𝐫,t)}{\partial t}=\hat{H}\mathrm{\Psi }(𝐫,t)$$on:

• $\mathrm{\Psi }(𝐫,t)$ és la funció d'ona, que determina l'amplitud de probabilitat per a diferents espais de configuració del sistema,
• $i=\sqrt{-1}$,
• $\hslash$ és la constant de Planck reduïda ($\hslash =h/2\pi$) que pot ser igualada a la unitat quan s'utilitzen unitats naturals,
• $\hat{H}$ és l'operador lineal Hamiltonià del sistema que, aplicat a la funció d'ona, proporciona l'energia del sistema (el primer terme proporciona l'energia cinètica i el segon l'energia potencial elèctrica):

$$H=-\frac{{\hslash }^2}{2m}(\frac{{\partial }^2}{\partial x^2}+\frac{{\partial }^2}{\partial y^2}+\frac{{\partial }^2}{\partial z^2})+V(x,y,z)=-\frac{{\hslash }^2}{2m}{\mathrm{\nabla }}^2+V(x,y,z)$$on:

• $m$ és la massa de l'electró,
• $V(x,y,z)$ és l'energia potencial elèctrica de l'electró dins del camp elèctric creat pel nucli atòmic al seu voltant,
• ${\mathrm{\nabla }}^2$ és l'operador laplacià.

Els orbitals

En el cas de l'àtom d'hidrogen, Schrödinger pogué resoldre l'equació anterior de manera exacta, trobant que les funcions d'ona són determinades pels valors de quatre nombres quàntics $n$, $l$, $m_l$ i $m_s$.

Nombre quàntic	Nom	Valors possibles	Significat en l'orbital
$n$	Principal	1,2,3,...	Nivell energètic i mida
$l$	Secundari o azimutal	0,... (n – 1)	Subnivell energètic i forma
$m_l$	Magnètic	-l,...,0,...,+l	Orientació a l'espai
$m_s$	D'espín	-1/2 o +1/2	Comportament d'imant de l'electró

El valor del nombre quàntic $n$ (nombre quàntic principal, pren valors 1,2,3…) defineix la grandària de l'orbital. Com més gran sigui $n$, major serà el volum on es podrà trobar l'electró. També és el que té major influència en l'energia de l'orbital.

El valor del nombre quàntic

$l$

, nombre quàntic del moment angular, indica la forma de l'orbital, el moment angular i una part de l'energia de l'electró. El moment angular és expressat per l'equació següent:

$|\overrightarrow{L}|=\hslash \cdot \sqrt{l(l+1)}$

La notació (procedent de l'espectroscòpia) és la següent:

• Per a l = 0, orbitals s
• Per a l = 1, orbitals p
• Per a l = 2, orbitals d
• Per a l = 3, orbitals f, seguint-se, per a valors de l majors, l'ordre alfabètic. El valor de m_l (nombre quàntic magnètic) defineix l'orientació espacial de l'orbital davant d'un camp magnètic extern. Per a la projecció del moment angular enfront del camp extern, es verifica amb l'equació següent:

$$L_z=\hslash \cdot m$$

El valor del nombre quàntic magnètic $m_l$ determina l'orientació de l'orbital dins l'espai. Per exemple, els orbitals p amb nombre quàntic azimutal $l=2$ hi ha tres nombres quàntics magnètics ($-1,0,1$) i, per tant, tres orientacions espacials dels orbitals p.

Com que el potencial elèctric del nucli atòmic té simetria esfèrica, la funció d'ona es pot descompondre, emprant coordenades esfèriques, de la manera següent:

$$\psi (r,\theta ,\varphi )=R(r)\cdot Y(\theta ,\varphi )$$

La densitat de punts és proporcional a la probabilitat de trobar l'electró en aquell lloc.

on:

• $R(r)$ és una funció que només depèn del radi,
• $Y(\theta ,\varphi )$ és una funció que només depèn dels angles del radi a dos dels eixos de coordenades.

Per a la representació de l'orbital, s'utilitza la funció al quadrat $\mid \psi {\mid }^2$, ja que aquesta és proporcional a la densitat de càrrega i, per tant, a la densitat de probabilitat, és a dir, el volum que tanca la major part de la probabilitat de trobar l'electró o, si es prefereix, el volum o regió de l'espai en què l'electró passa la major part del temps.

Orbital s

L'orbital s té simetria esfèrica al voltant del nucli atòmic. En la figura adjunta, es mostren dues formes alternatives de representar el núvol electrònic d'un orbital s: en la primera, la probabilitat de trobar l'electró (representada per la densitat de punts) disminueix a mesura que ens n'allunyem del centre; en la segona, es representa el volum esfèric en què l'electró passa la major part del temps. Principalment per la simplicitat de la representació, la segona forma és la que usualment s'utilitza. Per a valors del nombre quàntic principal majors d'1, la funció densitat electrònica presenta n – 1 nodes en què la probabilitat tendeix a zero; en aquests casos, la probabilitat de trobar l'electró es concentra a certa distància del nucli.

Les funcions d'ona dels orbitals s dels quatre primers nivells són:

Funcions d'ona ${\psi }_s=R_s\cdot Y_s$

Orbital	Funció radial	Funció angular
$1s$	$R_{1s}=2\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_s=(1/4\pi {)}^{1/2}$
$2s$	$R_{2s}=(1/2\sqrt{2})\cdot (2-\rho )\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_s=(1/4\pi {)}^{1/2}$
$3s$	$R_{3s}=(1/9\sqrt{3})\cdot (6-6\rho +{\rho }^2)\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_s=(1/4\pi {)}^{1/2}$
$4s$	$R_{4s}=(1/96)\cdot (24-36\rho +12{\rho }^2-{\rho }^3)\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_s=(1/4\pi {)}^{1/2}$

on:

• $Z$, càrrega nuclear efectiva, que és la càrrega nuclear menys l'apantallament dels electrons interns, expressat en unitats de la càrrega elèctrica elemental, per a l'hidrogen $Z$ = 1,
• $e=2,71828...$
• $\rho =2Zr/n{a}_0$, on:
  • $r$, el radi,
  • $n$, és el nombre quàntic principal ($n=1,2,3...$),
  • $a_0=\frac{4\pi {\epsilon }_0{\hslash }^2}{m_e{e}^2}$ és el radi de Bohr que val 52,9 pm, i on
    • ${\epsilon }_0$ és la permitivitat del buit,
    • $\hslash =h/2\pi$, essent $h$, la constant de Planck,
    • $m_e$, és la massa de l'electró, i
    • $e$, és la càrrega elèctrica elemental.

Orbital p

Orbitals p.

La forma geomètrica de les zones de probabilitat dels orbitals p és la de dues esferes aplatades cap al punt de contacte, el qual és el nucli atòmic, i orientades segons els eixos de coordenades x, y i z. En funció dels valors que pot prendre el tercer nombre quàntic m_l (–1, 0 i 1), s'obtenen els tres orbitals p simètrics respecte als eixos x, y i z. Anàlogament, al cas anterior, els orbitals p presenten n – 2 nodes radials en la densitat electrònica, de manera que en incrementar-se el valor del nombre quàntic principal, la probabilitat de trobar l'electró s'allunya del nucli atòmic.

Funcions d'ona dels orbitals p_x: ${\psi }_p=R_p\cdot Y_p$. Els orbitals p_y i p_z tenen les mateixes expressions canviant la x per y o z.

Orbital	Funció radial	Funció angular
$2p_x$	$R_{2p}=(1/2\sqrt{6})\cdot \rho \cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_{p_x}=\sqrt{3}\cdot x/r\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$3p_x$	$R_{3p}=(1/9\sqrt{6})\cdot \rho (4-\rho )\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_{p_x}=\sqrt{3}\cdot x/r\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4p_x$	$R_{4p}=(1/32\sqrt{15})\cdot \rho (20-10\rho +{\rho }^2)\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_{p_x}=\sqrt{3}\cdot x/r\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$5p_x$	$R_{5p}=(1/150\sqrt{30})\cdot \rho (120-90\rho +18{\rho }^2-{\rho }^3)\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_{p_x}=\sqrt{3}\cdot x/r\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$

Orbitals d.

Orbital d

Les zones de probabilitat dels orbitals d tenen una forma més diversa. Quatre d'aquests tenen forma de quatre lòbuls de signes alternats, dos dels quals són plans nodals, en diferents orientacions de l'espai, i l'últim és un doble lòbul rodejat per un anell (un doble con nodal). Seguint la mateixa tendència, presenten n – 3 nodes radials.

Funcions d'ona dels cinc orbitals 3d i 4d: ${\psi }_d=R_d\cdot Y_d$

Orbital	Funció radial	Funció angular
$3d_{z^2}$	$R_{3d}=(1/9\sqrt{30})\cdot {\rho }^2\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_{3d_{z^2}}=\sqrt{5/4}\cdot (3z^2-r^2)/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$3d_{yz}$		$Y_{3d_{yz}}=\sqrt{60/4}\cdot yz/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$3d_{xz}$		$Y_{3d_{xz}}=\sqrt{60/4}\cdot xz/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$3d_{xy}$		$Y_{3d_{xy}}=\sqrt{15/4}\cdot 2xy/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$3d_{x^2-y^2}$		$Y_{3d_{x^2-y^2}}=\sqrt{15/4}\cdot (x^2-y^2)/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4d_{z^2}$	$R_{4d}=(1/96\sqrt{5})\cdot (6-\rho ){\rho }^2\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_{4d_{z^2}}=\sqrt{5/4}\cdot (3z^2-r^2)/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4d_{yz}$		$Y_{4d_{yz}}=\sqrt{60/4}\cdot yz/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4d_{xz}$		$Y_{4d_{xz}}=\sqrt{60/4}\cdot xz/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4d_{xy}$		$Y_{4d_{xy}}=\sqrt{15/4}\cdot 2xy/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4d_{x^2-y^2}$		$Y_{4d_{x^2-y^2}}=\sqrt{15/4}\cdot (x^2-y^2)/r^2\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$

Orbital f

Orbitals f.

Els orbitals f tenen zones de probabilitat amb formes encara més complexes que es poden derivar d'afegir un pla nodal a les formes dels orbitals d. N'hi ha quatre que tenen vuit lòbuls i els altres tres en presenten dos més dos anells. Presenten n – 4 nodes radials.

Funcions d'ona dels set orbitals 4f (conjunt cúbic): ${\psi }_f=R_f\cdot Y_f$

Orbital	Funció radial	Funció angular
$4f_{x^3}$	$R_{4f}=1/96\sqrt{35}\cdot {\rho }^3\cdot Z^{3/2}\cdot e^{-\rho /2}$	$Y_{4f_{x^2}}=\sqrt{7/4}\cdot x(5x^2-3r^2)/r^3\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4f_{y^3}$		$Y_{4f_{y^2}}=\sqrt{7/4}\cdot y(5y^2-3r^2)/r^3\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4f_{z^3}$		$Y_{4f_{z^2}}=\sqrt{7/4}\cdot z(5z^2-3r^2)/r^3\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4f_{y(z^2-x^2)}$		$Y_{4f_{y(z^2-x^2)}}=\sqrt{105/4}\cdot y(z^2-x^2)/r^3\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4f_{z(x^2-y^2)}$		$Y_{4f_{z(x^2-y^2)}}=\sqrt{105/4}\cdot z(x^2-y^2)/r^3\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4f_{x(z^2-y^2)}$		$Y_{4f_{x(z^2-y^2)}}=\sqrt{105/4}\cdot x(z^2-y^2)/r^3\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$
$4f_{xyz}$		$Y_{4f_{xyz}}=\sqrt{105/4}\cdot 2xyz/r^3\cdot (1/4\pi {)}^{1/2}$

Vegeu també

• Mecànica quàntica
• Configuració electrònica
• Orbital molecular

Nota: Imatges generades amb el programa Orbital Viewer, (C) David Manthey.